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首页>> news>> 2025年5月组内文献阅读汇报



文献标题:Global Optimization of Dielectric Metasurfaces Using a PhysicsDriven Neural Network


该网络的一个关键特征是,它首先生成设备的分布,对设计空间进行广泛采样,然后在优化过程中向有利的设计空间区域转移和细化这种分布。 包括全连接网络的深度神经网络、卷积网络和生成对抗网络( GANs )在内的一系列机器学习概念被提出。我们通过将伴随变量计算直接纳入生成神经网络,在电磁器件设计中引入了一个新的概念。称为全局拓扑优化网络( GLOnets ) 我们的超光栅由硅纳米脊组成,将正常入射光偏转到+ 1衍射级次(图1A )。光栅的厚度固定为325 nm,入射光为TM偏振。对于每个器件,将变栅周期细分为N = 256段,每段都具有硅与空气之间的折射率值。这些折射率值是我们问题中的设计变量,并指定为n (一个1 × N的向量)。向量中的索引值被归一化到- 1 (代表空气)和+ 1 (代表硅)的范围内。在工作波长为600 ~ 1300 nm,出射角度为40 ~ 80 °的范围内,优化目标是使光栅的偏转效率最大。 将正常入射的TM偏振光偏转到出射角θ的硅偏振光栅示意图。该光栅由空气中325 nm厚的硅脊组成,硅脊在SiO2衬底上。在生成神经网络中,器件由一个1 × 256的向量n指定,该向量表示光栅一个周期的折射率分布。 输出为器件的折射率分布,n。神经元的权重参数化为w。生成器以( λ , θ)为条件,将不同的z映射到不同的设备实例:n = Gw( z ; λ , θ)。给定( λ , θ)作为输入,所有可能的z和对应的n的集合分别记为{ z }和{ n | λ,θ }。 元光栅生成的条件GLOnet示意图。生成器建立在全连接层( FC )、反卷积层( dconv )和高斯滤波器上。还使用了一个恒等式捷径连接,并将z添加到最后一个反卷积层的输出中。输入为器件波长λ,偏转角为θ,为z的256维噪声向量,输出为器件向量n。在每次迭代训练过程中,生成一批器件,并使用正演和伴随电磁仿真计算每个器件的效率梯度g。这些梯度通过网络反向传播来更新神经元的权重。 在这种形式下,最小化损失函数L等价于最大化每个批次中的设备效率。 基于伴随的拓扑优化适用于单个设备,是一种局部优化器。该算法采用初始的介电分布,并通过使用梯度上升来调整每个段的折射率来提高其效率(图2A )。该方法迭代执行,直到设备在设计空间中达到局部最大值。最终器件的性能在很大程度上取决于初始介电分布的选择。36通过对许多具有不同初始介电分布的器件进行拓扑优化,可以探索更多的设计空间。恰好在有利的设计空间区域内具有初始介电分布的器件将具有较高的性能。 综上所述,我们已经证明了条件GLOnets是一种有效且计算高效的元光栅全局拓扑优化器。通过设计空间的全局搜索是可能的,因为生成神经网络优化了最初跨越整个设计空间的设备分布的效率。



文献来源:Global Optimization of Dielectric Metasurfaces Using a Physics-Driven Neural Network Jiaqi Jiang and Jonathan A. Fan Nano Letters 2019 19 (8), 5366-5372 作者: Jiaqi Jiang and Jonathan A



报告人:王艺


文献标题: Active tuning of near-infrared interaction of single-walled carbon nanotubes with quasi-bound states in the continuum in all-dielectric metasurfaces 主动调控单壁碳纳米管与全介质超表面中准连续域束缚态的近红外相互作用


单壁碳纳米管(SWCNTs)因其高振子强度和大的激子束缚能,成为室温下近红外(NIR)区域研究激子极化激元的极具潜力的材料。然而,目前基于SWCNTs的强耦合系统通常涉及损耗较大的等离激元纳米结构或体积较大的腔型谐振器,这些结构的紧凑性和可调性较差。研究内容包括设计了一种由硅纳米棒和VO₂薄膜组成的全介质超表面,并在其上覆盖了一层SWCNT薄膜。通过改变超表面的温度,实现了对QBICs的激发,从而实现了对激子-QBIC相互作用的主动和灵活调控。研究还揭示了在QBIC共振时,磁偶极和高阶电四极的主导激发在场增强中起重要作用,极大地促进了激子-QBIC相互作用。创新点一是提出了一种超紧凑且低损耗的全介质超表面结合相变材料(VO₂),实现了对SWCNTs基激子极化激元的主动调控,这在以往的研究中尚未报道。二是通过温度调控实现了对QBICs的激发,展示了温度依赖的亚辐射和超辐射极化激元态,并证明了激子-QBIC耦合强度与SWCNT浓度的线性依赖关系,为观察超强耦合现象提供了一种有效方法。文章结论为提出了一种在通信波长下工作的实用化极化激元器件的有前途的途径,通过全介质超表面和相变材料的结合,实现了对SWCNTs基激子极化激元的主动调控,为开发超紧凑、高性能的光子器件提供了新的思路。启发在于理论上给出一种BIC与碳纳米管结合的主动调控实现方案。

文献来源: Phys. Rev. B 110, 075406(2024),作者:Peng Xie,Wei Wang,Yihan Cheng



报告人:付子怡

文献标题: 《基于梯度超构表面接触的光电探测器,赋能片上宽带圆偏振光探测》


圆偏振光(CPL)探测技术对生物医学诊断、量子光学和光学显示等众多领域至关重要。传统CPL探测依赖于复杂的光学元件组合,体积庞大且探测效率低现有的探测器大多存在灵敏度低、带宽窄等问题。本文提出了一种基于梯度超构表面接触的探测器。该探测器由二维材料InSe与CPL选择性超构表面接触电极制成,实现了从可见光到近红外波段的高灵敏度宽带探测。内容1:圆偏振和线性偏振照明下两个电极中等离子体极化激元(SPP)的分布(如图2a),从而获得更好的CPL选择性超构表面结构形成不对称结。内容2:为了验证依赖于CPL的光响应,该器件由InSe薄片与CPL选择性超构表面接触构成,并对其在633 nm光照下的光电特性做了测试(图3)。本文创新点:通过巧妙设计梯度超构表面接触结构,实现了高灵敏度、宽带探测和零偏压操作,显著提升了探测器的性能和应用潜力。启发:加深超表面和二维材料结合增加光电探测响应,并了解电极加工,圆偏光探测的相应指标。



文献来源: Advanced Materials https://doi.org/10.1002/adma.202418405 作者:Chenglin He, Zilan Tang, Chunhua Wang, Yufan Wang, Qingzhao Hua, Liang Liu, Xiao Wang, Oliver G. Schmidt, Stefan A. Maier, Haoran Ren, Xiaoxia Wang, Anlian Pan 发表日期: 2024



报告人:胡楠楠

文献标题: Nonlinear van der Waals Metasurfaces with Resonantly Enhanced Light Generation


弱光学非线性对在紧凑系统中获得非线性光-物质相互作用提出了重大挑战。在这里,我们通过实验研究了深度亚波长 3R-MoS2 超表面中二次谐波的产生。我们的测量结果得到了理论分析的支持,揭示了几何共振、光消和激子驱动的强非线性感性色散之间复杂的相互作用和耦合。我们进一步证明,在 A 激发子共振的介导下,740 纳米波长的二次谐波信号增强了 150 倍以上。此外,我们的理论研究预测,在厚度小于 100 纳米的结构中,连续共振中的束缚态产生的二次谐波将增强 106 倍以上。这些发现为在亚波长尺度上获取和利用前所未有的 3R-MoS2 非线性提供了见解,为超小型非线性光子器件铺平了道路。内容一:(a) 所研究几何形状的示意图。(b) 块状 3R-MoS2 的光学常数,仅显示折射率和消光系数的面内分量。在这项工作中,我们在带隙以下(橙色区域)抽气,并在二次谐波(绿色区域)探测光与物质的相互作用。(c) 计算出的电场强度与激发波长和圆盘半径的函数关系。两条虚线分别表示 3R-MoS2 体的 A 和 B 激子位置。(d) 圆盘半径分别为 0.267、0.305 和 0.355 μm(厚度为 110 nm,周期为 0.85 μm)的超表面的测量透射光谱。图中还显示了厚度同样为 110 纳米的平面薄膜的透射光谱。内容二:(a) 周期为 0.85 μm 和圆盘半径为 0.3 μm 的元面的 SHG 光谱计算结果与元面厚度的函数关系。此外,还绘制了归一化 3R-MoS2 消光系数(面内分量)和 χ分量。(b) 与相同厚度的平面薄膜相比,90 nm 厚的 BIC 元表面的 SHG 发射计算结果。结论和创新在这项工作中,我们研究了 3R-MoS2 中 A 和 B 激子之间错综复杂的相互作用以及 SHG 发射的增强。在这一波长范围内,几何共振、激子吸收和强二阶感性色散的结合导致了复杂的非线性相互作用。在厚度小于 λ/13 的结构中,与平面薄膜相比,在 λSHG ≃ 740 纳米处测量到的 SHG 增强超过 150 倍。根据预测,高品质因数超表面的增强幅度甚至更大,超过 106 倍。我们预计,我们的一些发现可以扩展到理解 (2) 中 λSHG ≃ 455 nm 共振附近的非线性光-物质相互作用。启发:的二维材料直接做成超表面结构单元,之前从未设想过,提供了一个新的思路,可以和我的工作进行结合实现BIC和发光结合。



文献来源:Nano Lett.https://doi.org/10.1021/acs.nanolett.5c00952 作者:Haonan Ling, Yuankai Tang, Xinyu Tian, Pavel Shafirin, Mozakkar Hossain, Polina P. Vabishchevich,Hayk Harutyunyan, and Artur R. Davoyan 发表日期: 2025,3.12



报告人:刘高敬

文献标题: Nonlinear Terahertz Generation: Chiral and Achiral Meta-Atom Couplings


太赫兹(THz)波在超高速通信、生物传感和安全成像技术等领域具有重要作用。传统的THz波产生和操控设备通常是分开的,这限制了系统的紧凑性和成本效益。非线性超表面作为一种新型的集成器件,能够有效地整合THz波的产生和操控过程,但现有的THz设备通常依赖于单一的超原子结构,其THz产生特性是固定的,限制了可实现的功能范围。文章提出了一种通过在单元格内耦合不同的超原子来控制非线性THz波产生的新方法。这种方法通过调整超原子之间的耦合强度,可以有效地调节非线性THz波的产生特性。具体来说,文章中提出了两种类型的超分子结构:非手性(achiral)超分子和手性(chiral)超分子。非手性耦合可以完全控制产生的THz场的幅度,而手性耦合使得THz产生对泵浦偏振的手性敏感。创新点一文章的创新之一是利用非线性超表面的耦合效应来调控THz波的产生。通过设计非手性超分子结构,实现了对THz波幅度的调控。这种调控是通过改变耦合强度来实现的,从而在y偏振泵浦下有效调节非线性THz波的产生。创新点二:文章的另一个创新点是引入了手性耦合来控制THz波的产生,使其对手性泵浦偏振敏感。通过设计手性超分子结构,实现了对左旋和右旋圆偏振泵浦选择性的THz波产生,这为开发多功能集成THz设备提供了新的可能性。文章总结:文章通过实验验证了所提出的耦合方法能够有效控制非线性THz波的产生,并展示了通过手性耦合实现的泵浦手性选择性THz波产生。这种方法不仅提高了THz波产生的效率,而且为开发新型的集成THz光子器件提供了新的思路。启发在于:本文的研究成果启发了通过超原子之间的耦合来调控非线性THz波产生的新途径,这对于设计具有多种可调谐功能的集成THz设备具有重要意义。此外,手性耦合的概念为实现泵浦手性选择性THz波产生提供了一种新方法,这在多通道THz通信等领域具有潜在的应用价值。通过这种方法,可以实现对THz波的幅度和相位的同时控制,为产生更复杂和高质量的THz波前提供了可能。



文献来源:Advanced Functional Materials, 2023, 33(29): 2300639. 作者:Ling Lu*, John D. Joannopoulos and Marin SoljačićQingwei Wang, Xueqian Zhang,* Quan Xu, Xi Feng, Yongchang Lu, Li Niu, Xieyu Chen, Eric Plum, Jianqiang Gu, Quanlong Yang, Ming Fang, Zhixiang Huang, Shuang Zhang, Jiaguang Han,* and Weili Zhang* 发表日期: 2023



报告人:高恩博

文献标题: Formation of Bound States in the Continuum in Hybrid Plasmonic-Photonic Systems 等离激元-光子晶体混合系统中BIC的形成


本文探讨了在混合等离子体-光子系统中实现连续体束缚态(Bound States in the Continuum, BICs)的可能性。过去的研究主要集中在无损耗的介电系统中实现BICs,而在有损耗的等离子体系统中实现BICs仍是一个挑战。研究内容包括:研究了一种由等离子体光栅与介电光波导耦合的混合结构,该结构支持两种不同类型的BICs:对称保护的BICs(位于Γ点)和离Γ点的Friedrich-Wintgen BICs。光波导模式与光栅中的间隙等离子体强耦合,导致能带图中出现避免交叉行为,并观察到高达150 meV的Rabi分裂。这种强耦合显著改变了混合系统的能带结构,为在宽角度范围内实现慢光提供了机会。在BICs附近,辐射损耗被抑制,Q因子仅受金属损耗限制,从而实现了极高的Q值。特别是对称保护的光子BICs的Q因子理论上可以趋近于无穷大。文章结论为:本文通过设计一种混合等离子体-光子结构,成功实现了BICs,并研究了其形成机制和特性。启发在于该工作有助于理解BIC形成过程。



文献来源: Phys. Rev. Lett. 2018, 121 (25), 253901. 作者:Azzam, S. I.; Shalaev, V. M.; Boltasseva, A.; Kildishev, A. V 发表日期: 2018.12



报告人:颜培烨


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